███████████████████████

De ███████████████████████, ████████████ in ████ als ████████████████ █████████ door de ████████████ █████████████ █████ ███████████, is een ████████ █████████████████████████ die de ████████████ █████ voor het ███████████ van een █████████████████ ███████. De ████████ van een █████████ ███████ wordt ██████████ door de ██████████ ███████████ $\psi$ en de ███████████ █████████████ door de ████████████ $█$ van het ███████, met ${\hat {H}}$ de ████████████ ████████ die de ██████ ███████ van het ███████ █████████. Voor een ███████ van een █████ ███████ █████ de ███████████████████████:

i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi ({\vec {r}},t)={\hat {H}}\psi ({\vec {r}},t)

██████ is ${\vec {r}}$ de ████████████████ ████████████, $█$ de ████, $\hbar$ de █████████ van █████; $█$ is de ██████████ ███████. ███████ de ████████ van het ███████, dat wil ██████ ███████ de ███████████ $\psi$ , kan ███████ de ████████ (████████████ in de ████) van het ███████ ███████ worden. Men kan de ████ van de ███████████ in het ████████,

|\psi ({\vec {r}},t)|^{2}